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By Maric, Pierre Frisano

ISBN-10: 2723423387

ISBN-13: 9782723423380

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4 L’entropie ∆Me . Q ∆Ve (M, E)ouvert,t . W . Q (M, E)ouvert,t + dt . 11 – Flux d’entropie dans un volume de contrôle. © Dunod – La photocopie non autorisée est un délit. 55] où diS est la production d’entropie dans le système fermé déformable dans l’intervalle de temps dt. 57] où P(S) est positif puisque ∆iS et dt sont positifs. Il est important d’observer que, dans cette évolution de l’entropie, on ne peut considérer que des temps croissants : en terme d’évolution, il est impossible de remonter le temps.

Dans ces conditions, D Se = D Se et D Ss = - D Ss . Les indices e et s renvoient respectivement à entrée ou sortie. 4 L’entropie ∆Me . Q ∆Ve (M, E)ouvert,t . W . Q (M, E)ouvert,t + dt . 11 – Flux d’entropie dans un volume de contrôle. © Dunod – La photocopie non autorisée est un délit. 55] où diS est la production d’entropie dans le système fermé déformable dans l’intervalle de temps dt. 57] où P(S) est positif puisque ∆iS et dt sont positifs. Il est important d’observer que, dans cette évolution de l’entropie, on ne peut considérer que des temps croissants : en terme d’évolution, il est impossible de remonter le temps.

Conclusion : la condition d’équilibre pour un tel système fermé à T et P constantes est G minimum soit dG = 0. Ce même raisonnement présenté pour un système fermé peut être étendu pour un système ouvert et la conclusion serait la même : dans des conditions de température et pression imposées, les états d’équilibre d’un système correspondent à des états où l’enthalpie libre G est minimale soit dG = 0. Un raisonnement analogue peut être tenu pour des systèmes sous d’autres contraintes : par exemple à température et volume imposés, on utilise la fonction énergie libre F pour trouver les états d’équilibre.

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Courtisanes, tome 2 : Des barricades pour Eva by Maric, Pierre Frisano


by George
4.1

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